Кто это обьяснил дяде Бене Ладину, что Адронный Коллайдер - это "машина конца света". Кто так зло пошутил? Или Беня п

, которые ноpовят черные дырки и пространственно-временную пену на коллайдере получать, теоретическим умом своим лихо перепрыгивая через "великую пустыню" в 20 порядков величин по энергии.

По формуле выходит, что всё будет нормально.

Обычно длинные комментарии на сайте "Наука" от меня приходят в результате двух причин, она или мне не скем, да и не охота разговаривать

, либо, когда собеседники( или один из собеседников) неочень приятны.Это , как экран.Особенно хорошо это помогает, когда делаешь это на иностраннм для себя языке, неважно на русском или немецком
Наиболее убедительное и прямое свидетельство существования ТМ на галактической шкале было получено из наблюдения ротационных кривых галактик ,графиков круговых движений звёзд и газа , как функций их расстояния от галактического центра . Исследования В. на космологических масштабах, включает в себя детальное изучение анизотропию КМФ, наблюдение СН с большим красным смещением z и исследованием крупномасштабных распределений галактик приводит к модели космологии , к-рая согласуется со значением средней плотности материи В., выведеннм из распространения кластеров и первичном распространении лёгких элементов ,образованных после нуклеосинтеза во время ВВ, из этих наблюдений следует, что ТМ-должна стать нерелятивиской к тому моменту времени , когда плотности излучения и материи оказались равны между собой , такая ТМ- называется «холодной», наблюдение показали , что во В. преобладает экзотическая ТЭ( тёмная энергия)с практически однородным распределением плотности и отрицательным давлением . Простешим кандидатом для описания этой ТЭ является космологический член ^ левых условиях Эйнштейна, подобная возможность рассматривалась на протяжении всей истории релятивиской космологии . Свидетельства относительно ТЭ основываются главным образом на наблюдаемых температурных флуктуациях КМФ и формировании крупномсштабных структур .В сочетании с результатами других измерений это приводит к представлению , что В. яв-ся плоской.Ну в современной космологии возникла парадоксальная ситуация : кол-во ТМ известна свысокой точностью, а вот природа фактически неизвестна . определение природы ТМ яв-ся довольно проблематичной , присутствие ТМ наблюдается исключительно по её гравитационному влиянию на поведение астрономических систем, хоть для объяснения аномального грав. поведения астрономических объектов предложены альтернативные модели модифицированной гравитации , но наиболее прадоподобным всё же яв-ся присутствие во В. пока ещё необнаруженных массивных частиц.Нейтрино СМ.После эксперементов с Сол., атмосферными и ускорительными нейтрино были обнаружены осцилляции , к-рые свидетельствуют о наличии массы у нейтрино, нейтрино вносят вклад в ТМ и пока это единственная частица, к-рая регестрируется в эксперементе . Космологический фон реликтового нейтрино предсказывается космологией ВВ. Нейтрино, выходящие из термодинамического равновесия яв-ся релятивискими , они составляют «горячую» ТМ . После реликтовых фотонов такие нейтрино представляют собой наиболее распространённые частицы во В., сейчас то оцениваться так:nv(0)+nv_(0)~3/4(Tv(0)/Ty(0))(3)n(0)y~112см(-3), nv(0)=nv_,здесь nv(0), nv_(0), n(0)y-это нейтрино, антинейтрино и реликтовых фотонов в современную эпоху (Tv(0)/Ty(0))(3)~4/11, n(0)y~400cм(-3), а максимальный вклад реликтовых нейтрино всех i -ароматов в ТМ , определяется таким выражением : омега большая h(2)=Cyммаimvi/94эВ. В эксперементах по исследованию формы энергетического спектра электронов в процессе бета –расспада трития получены наилучшие на сегодняшний день ограничения на массу нейтрино , к-рые на уравне 95%-достоверности составляют mv<2.05эВ( это в Троицке) и mv<2.3 эВ( в Майнце),эти пределы относятся ко всем массовым состояниям нейтрино . Хоть вклад нейтрино в ТМ в плотность и незначителен( в количественном плане) , поскольку , имея большую длину взаимодействия , ограничивает развитее малых структур , образовавшихся во В.Ну стерильные нейтрино были предложены в качестве кандидатов ТМ около 15-лет назад , стерильные нейтрино не участвуют в слабых взаимодействиях , но обладая массой могут смешиваться с обычными нейтрино , ну в качестве возможного существования одного или нескольких на существование одного или нескольких невзаимодействующих(нерегестрируемых), т.е. стерильных видов нейтрино , в к-рые в результате осцилляции могут превратиться нейтрино обычных ароматов , рассматривается совокупность результатов осцилляции.В эксперементах на е(-) е(+) коллайдере LEP было доказано, что существует только 3-покаления лёгких нейтрино и следовательно в эксперементах по наблюдению нейтринной осцилляции можно измерить 3-значения дельта m(2),где только два являются не зависмыми ,но на сегодня имеются 3 группы измерений , к-рые включают себя 3 неперекрывающиеся области дельта m(2), ну например результаты LSND(Los Alamos liquid Neutrino Detector),к-рые до сих пор неопровергнуты соотвествуют значениям 0,3эВ(2)</=deltam LSND (2)</= 2,2эВ(2) ,эксперементы с солнечными и реакторными нейтрино ~10(-5)эВ (2), атмосферными и дальними нейтрино от ускорителей 3х109-3)эВ(2). Если трёхароматовый сценарий смешивания не реализуется, то необходимо признать существование хотя бы одного стерильного нейтрино , если же в природе существуют больше 3 массивных нейтрино , то это будет рассматриваться , как проявление физики за пределами СМ. Стерильные нейтрино в ТМ должны иметь малые углы смешивания с обычными нейтрино.Стерильные нейтрино должны распадаться на обычные нейтрино СМ с излучением фотонов, масса стерильных нейтрино высока около 10 кэВ.для того, чтоб распространяться в ранней В., они могли сглаживать все флуктуации на масштабах меньших , чем длина их пробега , время жизни стерильных нейтрино может быть больше возраста В., стерильное состояние в сущности стабильное. Тяжёлые и очень тяжёлые vi нейтрино, могут существовать в виде суперпозиции с лёгктими нейтрино ню(v).Тяжёлые нейтрино должны иметь малое смешение с обычными нейтрино , а их распады должны проявляться в виде дополнительных пиков в спектре заряженных лептонов , сопровождающих нейтрино в лептонных распадах мезонов п.---.>munu, п.---.>enu, k.---.>munu.Отсутствие добавочных пиков исключает существование тяжёлых нейтрино с массами в области 50 МэВ</=mv</=130МэВ.Есть несколько сценариев возникновения очень тяжёлых нейтрино mvн и все сценарии выходят за рамки СМ,в моделях с очень тяжёлых нейтрино предполагаются массы 45ГэВ</=mvн</=1ТэВ.Нижний предел определяется необнаружением в эксперементах на LEP парного рождения пробного нейтрино.Верхний предел возникает из требований пертубативной унитарности амплитуды парного рождения нейтрино из начального состояния двух продольно поляризованных W-бозонов ,Z-бозонов . В состав ТМ входят ещё слабовзаимодействующие массивные частицы (вимпы) WIMP’s-weekly interacting massive particles,ну предположительно они родились в момент рождения В.Появление WIMP’s в теоретической физике мотивировано проблемой нарушения электрослабой симметрии , ещё согласно стандартным космологическим представлениям их тепловая реликтовая распространённость естественным образом совпадает с той, к-рая требуется от ТМ, ещё требование достаточно эффективной аннигиляции вимпов (для обеспечения соответствующей реликтовой плотности ) означает , что взаимодействие WIMP’s с материей яв-ся достаточно сильным для того, чтоб они могли быть обнаружены в прямых эксперементах.Отценки современной плотности WIMP’s дают : <p>Омега большая WIMP’sh(2)~(3 x10(-23)cm(3)/c)/<sigma ann ф>.Среднее сечение аннигиляции , умноженное на скорость для частицы данной массы , имеет максимум, к-рый определяется парциально-волновой унитарностью S- матрицы <sigma ann ф> max WIMP~ 1 /m(2) WIMP.Требование Омега большая WIMP’s h(2)</=1 соответсвует унитарному пределу и приводит к ограничению на массы частиц WIMP’s</=350ТэВ,а данные WMАP приводят к более строгим ограничениям масс WIMP </= 120ТэВ.Суперсимметричные частицы . Несколько вариантов расширений СМ приводят к вимпам (SUSУ)б в отличие от СМ ,где имеются фундоментальные отличия между фермионами и бозонами суперсимметричные теории соединяют оба этих типа частиц в рамках унифицированной картины вещ-ва и взаимодействий , ну в суперсимметричных теориях наряду с существованием обычных частиц преполагается существование их суперпартнёров - новых частиц со спинами различающимися на &#189;.Особенностью суперсимметричных теорий является унификация калибровочных констант на масштабах связи на масштабе Mu~2x10(16)ГэВ.В MSSM(Minimal Supersymmetric Standart Model) всем калибровочным полям сопоставляются фермионные суперпартнёры .Глюонны , калибровочные бозоны В ,W,y ,Zполучают фермионных партнёров , называемых глюино (g),бино(В) и вино(Wi) и общее название для этих партнёров гаугино. Всем фермионам в соответствии ставятся в соответствии скалярные партнёры , т.е. кварки и лептоны получают в партнёры «скварки « и «слептоны» и вводиться одно дополнительне поле хиггса ( к двум хигсовским дуплетам) и каждому нейтральному хиггсовскому бозону (1Н (0) и2Н(0))- ставиться соответственно хигсино со спином &#189;.В MSSM- вводиться R-честность –это мултипликативное число,это определяется соотношением : R=(-1)3В+L+2S и там В-есть барионное число , L-есть лептонное число , а S-есть спин частицы и для всех частиц R=1, а для партнёров R=-1,как следствие сохранения R-честности , суперсимметричные частицы «с-частицы» могут распадаться только на нечётное число с-частиц + частицы СМ и легчайшая с-частица является стабильной , поэтому может исчезнуть только в результате парной аннигиляции ,ну и это делает легчайшу с частицу ЛСЧ- наилучшим кандидатом в составе ТМ, в модели MSSM- есть целый ряд огранечений на природу этой частицы, например она не может иметь электрического или цветного заряда иначе она стала бы образовывать с барионной материей тяжёлые изотопы , а это противоречило бы эксперементальным данным.Ещё наиболее подходящим кандидатом ЛСЧ будет нейтралино –линейная комбинация суперпарнёров фотона , Z(0) хиггсоновских 1Н (0) и2Н(0)- бозонов : <i>x =N*B+N**W+N***1Н (0)+N****2Н(0),это N*, N**, N***, N****- некоторые константы, с точки зрения регистрации нейтралино , наиболее важны реакции парной аннигиляции и упругого рассеяния на нуклонах , ну в современную эпоху нейтралино должны быть существенно нерелятивискими с основными каналами в фермион-антифемионные пары ( преимущественно тяжёлыми), пары калибровочных бозонов (W+ W-, Z0Z0)и конечные состояния , содержащие хиггсовские бозоны …